Hartley-Transformation

Die Hartley-Transformation, abgekürzt HT, ist in der Funktionalanalysis – einem Teilgebiet der Mathematik – eine lineare Integraltransformation mit Bezug zur Fourier-Transformation und wie diese eine Frequenztransformation. Im Gegensatz zur komplexen Fourier-Transformation ist die Hartley-Transformation eine reelle Transformation. Sie ist nach Ralph Hartley benannt, welcher sie 1942 vorstellte.^[1]

Die Hartley-Transformation existiert auch in diskreter Form, der diskreten Hartley-Transformation, abgekürzt DHT, welche in der digitalen Signalverarbeitung und der Bildverarbeitung Anwendung findet. Diese Form wurde 1994 von R.N.Bracewell veröffentlicht.^[2]

Die Hartley-Transformation einer Funktion f(t) ist definiert als:

${\displaystyle H(\omega )={\mathcal {H}}(f)(\omega )={\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}\int _{-\infty }^{\infty }f(t)\,{\mbox{cas}}(\omega t)\mathrm {d} t}$

mit der Kreisfrequenz ω und der Abkürzung:

${\displaystyle {\mbox{cas}}(t)=\cos(t)+\sin(t)={\sqrt {2}}\sin(t+\pi /4)={\sqrt {2}}\cos(t-\pi /4)}$

welche als „Hartley-Kern“ bezeichnet wird.

In der Literatur existieren auch betreffend den Faktor ${\displaystyle {\tfrac {1}{\sqrt {2\pi }}}}$ abweichende Definitionen, welche diesen Faktor auf 1 normieren und bei der inversen Hartley-Transformation der Faktor ${\displaystyle {\tfrac {1}{2\pi }}}$ auftritt.

Die Hartley-Transformation ist nach obiger Definition zu sich selbst invers, womit sie eine involutive Transformation ist:

${\displaystyle f={\mathcal {H}}({\mathcal {H}}(f))}$

Die Fourier-Transformation

${\displaystyle F(\omega )={\mathcal {F}}(f)(\omega )}$

weicht durch ihren komplexen Kern:

${\displaystyle \exp \left({-\mathrm {i} \omega t}\right)=\cos(\omega t)-\mathrm {i} \sin(\omega t)}$

mit der imaginären Einheit ${\displaystyle \mathrm {i} }$ von dem rein reellen Kern ${\displaystyle \operatorname {cas} (\omega t)}$ der Hartley-Transformation ab. Bei entsprechender Wahl der Normalisierungsfaktoren kann die Fourier-Transformation direkt aus der Hartley-Transformation berechnet werden:

${\displaystyle F(\omega )={\color {darkred}{\sqrt {2\pi }}}\left({\frac {H(\omega )+H(-\omega )}{2}}-\mathrm {i} {\frac {H(\omega )-H(-\omega )}{2}}\right)}$

Der rote Korrekturfaktor ${\displaystyle {\sqrt {2\pi }}}$ verschwindet hier bei Verwendung der oben genannten, alternativen Definition ohne ${\displaystyle {\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}}$

Der Real- bzw. Imaginärteil der Fourier-Transformation wird dabei durch die geraden und ungeraden Anteile der Hartley-Transformation gebildet.

Für den „Hartley-Kern“ ${\displaystyle {\mbox{cas}}(t)}$ lassen sich folgende Beziehungen aus den trigonometrischen Funktionen ableiten:

Das Additionstheorem:

${\displaystyle 2{\mbox{cas}}(a+b)={\mbox{cas}}(a){\mbox{cas}}(b)+{\mbox{cas}}(-a){\mbox{cas}}(b)+{\mbox{cas}}(a){\mbox{cas}}(-b)-{\mbox{cas}}(-a){\mbox{cas}}(-b)\,}$

und

${\displaystyle {\mbox{cas}}(a+b)=\cos(a){\mbox{cas}}(b)+\sin(a){\mbox{cas}}(-b)=\cos(b){\mbox{cas}}(a)+\sin(b){\mbox{cas}}(-a)\,}$

Die Ableitung ist gegeben als:

${\displaystyle {\frac {{\mbox{d cas}}(a)}{{\mbox{d }}a}}=\cos(a)-\sin(a)={\mbox{cas}}(-a)}$

• Bernd Jähne: Digitale Bildverarbeitung. 6. Auflage. Springer, 2005, ISBN 3-540-24999-0. 
• Ronald Newbold Bracewell: The Hartley Transform. 1. Auflage. Oxford University Press, 1986, ISBN 0-19-503969-6. 

1. ↑ Ralph Hartley: A more symmetrical Fourier analysis applied to transmission problems. In: Institute of Radio Engineers (Hrsg.): Proceedings of the IRE. Band 30, Nr. 3, März 1942, ISSN 0096-8390, S. 144–150 (englisch, IEEE Xplore Digital Library [abgerufen am 25. August 2010]). 
2. ↑ R.N. Bracewell: Aspects of the Hartley transform. In: Proceedings of the IRE. Nr. 82 (3), 1994, doi:10.1109/5.272142.