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L'integrale di Gauss è un integrale definito, calcolato per la prima volta da Gauss. È alla base della distribuzione normale (detta pure gaussiana), mattone fondamentale della teoria della probabilità. La funzione integranda, normalizzata affinché l'area dell'integrale da
a
sia
, è detta anche funzione gaussiana.
La forma solitamente usata per l'integrale di Gauss è:
![{\displaystyle \int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/90708656330b9fef25957110a43d102ba2e10a7f)
o l'equivalente
![{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\frac {\sqrt {\pi }}{2}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4c68a2099665c890dd601f06ebc12bbf208cc1e4)
Una generalizzazione per una generica funzione gaussiana è:
![{\displaystyle \int _{-\infty }^{+\infty }a\,e^{-bx^{2}+cx+d}\,dx=a\,{\sqrt {\frac {\pi }{b}}}\,\exp \left({\frac {c^{2}}{4b}}+d\right),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4b109c06a94c8a2c37b6dc93cc3b80af06c65c00)
dove
è reale e positivo. O nel caso in cui l'esponente presenti numeri immaginari:
![{\displaystyle \int _{-\infty }^{+\infty }\,e^{ibx^{2}}\,dx=e^{i\mathrm {segno} (b){\frac {\pi }{4}}}\,{\sqrt {\frac {\pi }{|b|}}}={\sqrt {\frac {i\pi }{b}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/04f70943719b9867773a9b20ff36f4f2c9c18e67)
Per una funzione a più variabili, dove
è una matrice
simmetrica definita positiva (quindi invertibile), si ha:
![{\displaystyle \int _{\mathbb {R} ^{n}}\exp \left(-{\frac {1}{2}}\sum _{i,j=1}^{n}A_{ij}x_{i}x_{j}\right)\,d^{n}x={\sqrt {\frac {(2\pi )^{n}}{\det A}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5f99c6ece1e434dd319d6e15ad875a0b6bbfed36)
dove l'integrazione è effettuata su
.
Calcolo dell'integrale
L'integrale indefinito
non è esprimibile in termini di funzioni elementari; di conseguenza, anche nel caso di integrale definito è impossibile usare la primitiva di
per calcolare la differenza tra i due estremi ed ottenere il valore cercato. Tuttavia esistono alcuni metodi che permettono di aggirare il calcolo esplicito della primitiva.
Coordinate polari nel piano
Consideriamo l'integrale:
![{\displaystyle I_{1}=\int _{\mathbb {R} }e^{-x^{2}}\,dx=\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}\,dx.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8bfbcf82fe6119180d6e17854078f4eeb6bb37b3)
Consideriamo ora l'integrale:
![{\displaystyle {\begin{aligned}I_{2}&=\iint _{\mathbb {R} ^{2}}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy\\&=\int _{-\infty }^{+\infty }\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8c583d214c325161abb6d4cf57f2172a04bc00c4)
Osserviamo che, posto
, possiamo scrivere:
, in virtù di ciò segue:
![{\displaystyle {\begin{aligned}I_{2}&=\int _{-\infty }^{+\infty }\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy\\&=\left(\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}\,dx\right)\left(\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-y^{2}}\,dy\right)\\&=I_{1}^{2}\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/58814e1dffe2635e76b5cd7f3f7d5439403f74ea)
Essendo l'esponenziale una funzione sempre positiva, sarà sufficiente calcolare il valore dell'integrale doppio esteso ad
, che è un integrale generalizzato, e poi estrarre la radice quadrata del risultato.
Calcoliamo dunque:
![{\displaystyle \iint _{C}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a2ccf33b4fb1da35eb0bb76d45ef0e2f3f2b3fa7)
dove
con
Passando ad un sistema di coordinate polari nel piano:
![{\displaystyle \varphi ={\begin{cases}x=\rho \cos \theta \\y=\rho \operatorname {sen} \theta \end{cases}}\qquad |J_{\varphi }|={\Biggl |}{\frac {\partial (x,y)}{\partial (\rho ,\theta )}}{\Biggl |}=\rho }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/41312c6444653616f4652b3ca0bf0bab2cc4f704)
![{\displaystyle Q=\varphi ^{-1}(C)=\{(\rho ,\theta )\in \mathbb {R^{2}} :0\leq \rho \leq R,\,0\leq \theta \leq 2\pi \}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/250fa8b3ec3bec655831230b71cb521215cf129f)
dunque:
![{\displaystyle {\begin{aligned}\iint _{C}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy&=\iint _{Q}e^{-\rho ^{2}}\rho \,d\rho \,d\theta \\&=\int _{0}^{2\pi }d\theta \int _{0}^{R}\rho e^{-\rho ^{2}}\,d\rho \\&=2\pi \int _{0}^{R}\rho e^{-\rho ^{2}}\,d\rho \,=\,\pi {\biggl [}-e^{-\rho ^{2}}{\biggl ]}_{0}^{R}\\&=\pi {\biggl (}1-e^{-R^{2}}{\biggl )}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b11f3079841417de1ded94c9603ae2297cbaa9a1)
Quindi
![{\displaystyle I_{1}^{2}=I_{2}=\lim _{R\to +\infty }\iint _{C}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy=\lim _{R\to +\infty }\pi {\biggl (}1-e^{-R^{2}}{\biggl )}=\pi ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8974d6f11555fe73be9e5963c29e6cbc4f3f8937)
e quindi
![{\displaystyle I_{1}=\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4473b685d728d4afeafc1023925bb3299d7fbc7d)
Un altro integrale gaussiano
Vediamo come ottenere la formula risolutiva per un integrale del tipo:
![{\displaystyle I=\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-\alpha x^{2}+\beta x}dx,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e0df97b494b9b25ba3a060bf0b224de84662e5f3)
con
Riscriviamo il termine all'esponenziale come il termine di un quadrato:
![{\displaystyle -\alpha x^{2}+\beta x=-\left({\sqrt {\alpha }}x-{\frac {\beta }{2{\sqrt {\alpha }}}}\right)^{2}+{\frac {\beta ^{2}}{4\alpha }}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9f44911b32091375973b0e9b4a23cbbf43154034)
Sostituendo si ha:
![{\displaystyle I=\int _{-\infty }^{+\infty }\exp \left({\frac {\beta ^{2}}{4\alpha }}-\left({\sqrt {\alpha }}x-{\frac {\beta }{2{\sqrt {\alpha }}}}\right)^{2}\right)dx.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f0d057a1cc1cc3502ad34baeb68a17df77fe02ae)
Poiché il primo membro dell'esponenziale non dipende da
, può essere portato fuori, in tal modo:
![{\displaystyle I=e^{\frac {\beta ^{2}}{4\alpha }}\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-({\sqrt {\alpha }}x-{\frac {\beta }{2{\sqrt {\alpha }}}})^{2}}dx.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1152cf0ade90927f5b6554e5ee0a544408015c54)
Effettuando il cambio di variabile
![{\displaystyle y={\sqrt {\alpha }}x-{\frac {\beta }{2{\sqrt {\alpha }}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/eb310ef0997d4db49b753359aac033ba579ce4b0)
![{\displaystyle dy={\sqrt {\alpha }}dx\implies dx={\frac {dy}{\sqrt {\alpha }}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2c60759ad55745a7e6f5ae274381f7b244c5336c)
si ottiene
![{\displaystyle I=e^{\frac {\beta ^{2}}{4\alpha }}\int _{-\infty }^{+\infty }{\frac {e^{-y^{2}}}{\sqrt {\alpha }}}dy,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/49e94ccc2acb0b97be4c65909e7c05598a03e452)
che è l'integrale gaussiano già calcolato alla sezione precedente e che dà
![{\displaystyle I={\sqrt {\frac {\pi }{\alpha }}}e^{\frac {\beta ^{2}}{4\alpha }}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/18ed3db0b672ab5354d931559b73d62823227dc7)
Voci correlate
- Distribuzione normale
- Teorema di Fubini
- Integrale di Eulero
- Integrale di Fresnel
Collegamenti esterni
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