Paridade intrínseca

Na mecânica quântica, a paridade intrínseca é um fator de fase que surge como um autovalor de paridade de operação $x_{i}\rightarrow x_{i}'=-x_{i}$ (uma reflexão sobre a origem). Para ver de que a paridade do autovalores são fase de fatores, assumimos um estado puro da paridade de operação (isto é realizado porque o paridade intrínseca é uma propriedade de uma espécie da partícula) e usar o fato de que duas transformações de paridades deixam as partículas no mesmo estado, assim, a nova função de onda pode diferir apenas por um fator de fase, por exemplo: $P^{2}\psi =e^{i\phi }\psi$ assim, $P\psi =\pm e^{i\phi /2}\psi$ >, já que estas são apenas estados puros satisfazem a equação acima.

A fase de paridade intrínseca é conservada para as interações não-fracas (o produto das paridades intrínsecas é o mesmo antes e depois da reação). Como $[P,H]=0$ o Hamiltoniano é invariante sob uma transformação de paridade. A intrínseca a paridade de um sistema é o produto da intrínseca paridades das partículas, por exemplo, para partículas não-interagentes, temos $P(|1\rangle |2\rangle )=(P|1\rangle )(P|2\rangle )$ . Desde que a paridade comuta com o Hamiltoniano e ${\frac {dP}{dt}}=0$ seu autovalor não se altera com o tempo, portanto, as fases da paridades intrínsecas é uma quantidade conservada.

Uma consequência da equação de Dirac é que a paridade intrínseca de fermions e os antifermiones obedecem a relação $P_{\bar {f}}P_{f}=-1$ e , portanto, as partículas e suas antipartículas, o contrário de paridade. Únicos léptons jamais podem ser criados ou destruídos em experiências, como o número leptônico é uma quantidade conservada. Isso significa que os experimentos são incapazes de distinguir o sinal de uma paridade de léptons, de modo que, por convenção, é escolhido que léptons tem paridade intrínseca de +1, antileptons tem $P=-1$ . Da mesma forma, a paridade dos quarks é escolhido ser o +1, e antiquarks é -1.^[1]