Elektrický potenciál
Elektrický potenciál je skalární fyzikální veličina, která popisuje potenciální energii jednotkového elektrického náboje v elektrostatickém poli. Jedná se o potenciál elektrického pole, tj. množství práce potřebné pro přenesení jednotkového elektrického náboje ze vztažného místa o nulovém potenciálu (tzv. vztažný bod) do daného místa. Za místo s nulovým potenciálem se obvykle bere buď nekonečně vzdálený bod nebo povrch Země. Rozdíl potenciálů dvou bodů je roven napětí mezi danými body.
Značka:
Jednotka SI: volt, značka
Definice
Potenciál bodového náboje umístěného v počátku soustavy souřadnic lze vyjádřit vztahem:
- ,
kde je permitivita prostředí, je polohový vektor potenciálu a je integrační konstanta, která určuje hodnotu potenciálu v nekonečnu. Obvykle se klade .
Potenciál objemově rozloženého náboje lze vyjádřit vztahem:
- ,
kde je objem, přes který se integruje a je objemová hustota náboje.
Tento potenciál je definován ve všech bodech prostoru daného objemu, tedy také v bodech, ve kterých je hustota náboje nenulová. Tím se potenciál spojitě rozloženého náboje odlišuje od potenciálu soustavy diskrétních bodových nábojů. Tento potenciál je navíc všude spojitý a má ve všech bodech prostoru parciální derivaci alespoň prvního řádu, což v souvislosti s intenzitou elektrického pole znamená, že také intenzita pole daná tímto vztahem je definována ve všech bodech prostoru včetně bodů, v nichž je hustota náboje nenulová. Totéž platí pro plošně resp. lineárně rozložené náboje:
Potenciál plošně rozloženého náboje lze vyjádřit vztahem:
- ,
kde je plocha, přes kterou se integruje a je plošná hustota náboje.
Potenciál lineárně rozloženého náboje lze vyjádřit vztahem:
- ,
kde je délka, přes kterou se integruje a je lineární hustota náboje.
Jelikož elektrický potenciál vyjadřuje potenciální energii na jednotku náboje, je možné jej vyjádřit jako
- ,
kde je potenciální energie nabitého tělesa a je jeho náboj.
Vlastnosti
Na základě principu superpozice lze odvodit výraz pro potenciál soustavy bodových nábojů až , jejichž polohové vektory jsou až :
- .
Potenciál jednoho z bodových nábojů ze soustavy nábojů až vzhledem k ostatním nábojům soustavy lze určit podle principu superpozice jako
- .
Dosadíme-li do Gaussova zákona elektrostatiky pro spojitě rozložený náboj místo intenzity elektrického pole potenciál, dostaneme:
- ,
tj. pro Laplaceův operátor dostaneme Poissonovu rovnici , která je platná ve všech bodech prostoru, v nichž platí Gaussův zákon elektrostatiky. Pokud je v některých bodech prostoru objemová hustota nulová, tj. , zjednoduší se rovnice na Laplaceova rovnici .
Záporný gradient potenciálu je roven intenzitě elektrického pole, tj.:
- .
Potenciál elektrostatického pole pak lze chápat jako potenciální energii jednotkového náboje. Položíme-li potenciál v nekonečnu roven nule, tj. , pak lze psát:
- .
Plocha, na níž si potenciál zachovává svoji hodnotu, tj. , se nazývá ekvipotenciální plocha. Siločáry jsou vždy kolmé k ekvipotenciální ploše. To lze ukázat diferenciací vztahu , tj.:
- ,
kde leží v rovině tečné k ekvipotenciální ploše. Vektory a jsou tedy vzájemně kolmé, tzn. je kolmé k ekvipotenciální ploše.
Literatura
- SEDLÁK, Bedřich; ŠTOLL, Ivan. Elektřina a magnetismus. 3. vyd. Praha: Karolinum, 2012. 595 s. ISBN 978-80-246-2198-2.
Související články
Externí odkazy
Obrázky, zvuky či videa k tématu elektrický potenciál na Wikimedia Commons
- Maxwellův proud na WIKI Matematicko-fyzikální fakulty Univerzity Karlovy